- Trang Chủ
- Vật lý
- Bài giảng Vật lí chất rắn - Chương 4: Lí thuyết dải năng lượng (Phần 2)
Xem mẫu
- VẬT LÍ CHẤT RẮN
Phạm Đỗ Chung
Bộ môn Vật lí chất rắn – Điện tử
Khoa Vật lí, ĐH Sư Phạm Hà Nội
136 Xuân Thủy, Cầu Giấy, Hà Nội
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2019 Lớp Y20 – Sư phạm Vật lí
- Chương 4
Lí thuyết dải năng lượng
1. Electron trong trường thế tuần hoàn của tinh thể
2. Mô hình electron liên kết yếu (định tính)
3. Mô hình electron liên kết mạnh (định tính)
4. Kim loại, bán dẫn và điện môi
5. Hàm Bloch
6. Mô hình electron liên kết yếu (định lượng)
7. Mô hình electron liên kết mạnh (định lượng)
8. Phương trình chuyển động của electron và lỗ
trống
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2019 2
- Electron
Mạng không
gian
Mạng tinh
thể
Gốc Các cấu trúc
xếp chặt
Gốc hình Các loại tinh
cầu cứng thể (ion,…)
Gốc tương tác
lẫn nhau
Gốc
dao động
Dải năng lượng
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 3
- 5. Hàm Bloch
Phương trình Schrödinger qui định hàm sóng
(trạng thái) của electron
⎡− " 2
2
!⎤ ! !
⎢ 2 m ∇ + V( r )⎥ ψ( r ) = Eψ( r )
⎣ ⎦
Nếu trường thế tuần hoàn 𝑉 𝑟⃗ + 𝑅 = 𝑉 𝑟⃗ , thì
hàm riêng của phương trình sóng là hàm Bloch:
𝜓( 𝑟⃗ = 𝑢( 𝑟⃗ 𝑒 +(,⃗
ở đó: 𝑢( 𝑟⃗ = 𝑢( 𝑟⃗ + 𝑅 (tuần hoàn theo chu kỳ
mạng tinh thể)
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 4
- 5. Hàm Bloch
Chứng minh: định lí Bloch cho mạng 1 chiều (dài
L=Na) với điều kiện hàm sóng không suy biến:
Thế tuần hoàn (chu kỳ a): 𝑈 𝑥 + 𝑠. 𝑎 = 𝑈 𝑥
Từ điều kiện tuần hoàn tịnh tiến của hàm sóng
𝜓 x + 𝑎 = 𝐶𝜓 x
Áp dụng điều kiện biên tuần hoàn
𝜓 x + 𝑁𝑎 = 𝜓 x = 𝐶 6 𝜓 x
C = 𝑒 +89:/6 ; s =0, 1, …, N-1
𝜓 x = 𝑢( (x)𝑒 +89:@/6A
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 5
- 5. Hàm Bloch
Các tính chất của hàm Bloch
• Là dạng chung của mọi electron trong tinh thể.
• Là hệ quả trực tiếp của tính tuần hoàn của tinh
thể.
Xác suất để tìm thấy electron trong tinh thể:
8
𝜌 = 𝜓 𝑟⃗ 𝜓∗ ∗
𝑟⃗ = 𝑢( 𝑟⃗ 𝑢( 𝑟⃗ = 𝑢( 𝑟⃗
Do 𝑢( 𝑟⃗ là hàm tuần hoàn nên kết quả này cho
thấy electron không định xứ tại một nút mạng
cụ thể mà nó thuộc về toàn bộ tinh thể.
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 6
- 6. Mô hình electron liên kết yếu
Electron chuyển động trong trường thế tuần
hoàn chu kỳ a và biên độ nhỏ (𝑈 𝑥 + 𝑎 = 𝑈 𝑥 )
1
𝑈 𝑟⃗ = V 𝑈W 𝑒 +W⃗,⃗ ; 𝑈W = Z 𝑒 [+W⃗,⃗ 𝑈 𝑟⃗ dr
𝑉Y ]^__
W
Do điều kiện biên tuần hoàn nên ta có thể giả sử
rằng tinh thể đối xứng qua gốc và 𝑼𝟎 = 𝟎.
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 7
- 6. Mô hình electron liên kết yếu
Xét hàm thế của tinh thể tại vị trí: x+a
𝑈 𝑥 + 𝑎 = V 𝑈W 𝑒 +W(@bc) = V 𝑈W 𝑒 +W@ 𝑒 +Wc
W W
Từ điều kiện (𝑈 𝑥 + 𝑎 = 𝑈 𝑥 , ta có:
2𝜋
𝑒 +Wc
= 1 ⟹ 𝐺𝑎 = 2𝜋𝑛 ⟹ 𝐺 = 𝑛
𝑎
như vậy G chính là vector mạng đảo.
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 8
- 6. Mô hình electron liên kết yếu
Thay hàm thế 𝑈 𝑟⃗ vào phương trình ℋ𝜓 = 𝜖𝜓:
ℏ8 8
(− 𝛻 + V 𝑈W 𝑒 +W@ )𝜓 𝑟⃗ = 𝜖𝜓 𝑟⃗
2𝑚
W
Hàm sóng 𝜓 𝑟⃗ có dạng:
𝜓 𝑟⃗ = V 𝐶( 𝑒 +(,⃗
(
• Do điều kiện biên tuần hoàn nên: 𝑘opq = 2π𝑛opq/L
(𝑛o, 𝑛p , 𝑛t là số nguyên dương hoặc âm)
• Không phải lấy tổng theo mọi vector sóng mà chuỗi
Fourier chỉ chứa các vector sóng dạng k+G với G là
vector mạng đảo
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 9
- 6. Mô hình electron liên kết yếu
Thay 𝜓 𝑟⃗ vào phương trình Schrodinger ta có:
ℏ8 8 +(,
⃗ ⃗),⃗
+((bW
V 𝑘 𝐶( 𝑒 + V V 𝑈W 𝐶( 𝑒 = 𝜖 V 𝐶( 𝑒 +(,⃗
2𝑚
( W ( (
ℏ8𝑘 8
V 𝑒 +(,⃗ − 𝜖 𝐶( + V 𝑈W 𝐶([W = 0
2𝑚
( W
Với mỗi giá trị của k ta có phương trình trung tâm:
(𝜆( − 𝜖)𝐶( + V 𝑈W 𝐶([W = 0
W
ℏw ( w
với 𝜆( =
8x
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 10
- 6. Mô hình electron liên kết yếu
Nghiệm của phương trình trung tâm:
(𝜆( − 𝜖)𝐶( + V 𝑈W 𝐶([W = 0
W
• Để hệ phương trình tuyến tính có nghiệm không tầm
thường thì định thức phải bằng 0
• Xét mạng 1 chiều có chu kỳ a nên vector cơ sở của mạng
đảo là g=2𝜋/a
• Giả thiết hàm thế chỉ có 1 thành phần của chuỗi Fourier:
U(x)=U-g= Ug=U
• Tổng theo G có thể là chuỗi vô hạn nên định thức sẽ có vô
số bậc
Nghiệm của phương trình trung tâm ứng với mỗi k là tổ hợp
tuyến tính của các sóng phẳng có vector sóng dạng 𝒌 ± 𝒏𝒈
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 11
- 6. Mô hình electron liên kết yếu
Hàm sóng của electron có vector sóng k:
⃗ ),⃗
+(([W
𝜓( 𝑟⃗ = V 𝐶([W 𝑒
W
𝜓( 𝑟⃗ = 𝑢( 𝑟⃗ 𝑒 +(,⃗
với 𝑢( 𝑟⃗ = V 𝐶([W 𝑒 [+W⃗,⃗
W
V [+W⃗ ,⃗b• [+W⃗ • V [+W⃗ ,⃗
𝑢( 𝑟⃗ + 𝑇 = 𝐶([W 𝑒 =𝑒 𝐶([W 𝑒
W W
⃗
𝑢( 𝑟⃗ + 𝑇 = 𝑒 [+W • 𝑢( 𝑟
Do 𝑒 [+W⃗• =0 nên hàm sóng 𝜓( 𝑟⃗ có dạng hàm Bloch
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 12
- 6. Mô hình electron liên kết yếu
Các tính chất quan trọng của hàm sóng có dạng Bloch
𝜓( 𝑟⃗ + 𝑇 = 𝑢( 𝑟⃗ + 𝑇 𝑒 +( ,⃗b•
𝜓( 𝑟⃗ + 𝑇 = 𝑒 +(• 𝑢( 𝑟⃗ 𝑒 +(,⃗ = 𝑒 +(• 𝜓( 𝑟⃗
• Khi tịnh tiến theo mạng tinh thể thì hàm sóng chỉ thay
đổi thừa số pha 𝑒 +(•
• Khi thế năng trường tinh thể bằng 0 thì hàm sóng của
electron từ dạng Bloch trở về dạng sóng phẳng
• Xung lượng của electron trong tinh thể là 𝑝⃗ = ℏ𝑘
• Hàm sóng ứng với vector sóng k’=k+G là tương
đương.
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 13
- 6. Mô hình electron liên kết yếu
Định thức:
Từ định thức sẽ rút ra được phương trình bậc n của 𝜖 , một
cách tổng quát 𝜖 sẽ có n nghiệm ứng với một giá trị của k. Bộ
nghiệm được ký hiệu 𝜖ƒ(
k tuần hoàn với chu kỳ mạng đảo nên mỗi vùng năng lượng
(𝝐𝒏𝒌 ) cũng tuần hoàn theo chu kỳ mạng đảo
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 14
- 6. Mô hình electron liên kết yếu
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 15
- 6. Mô hình electron liên kết yếu
• Giả sử thế năng trường tinh thể là
rất nhỏ, và electron có vector sóng k:
ℏ8 𝒌8
𝜖( =
2𝑚
• Tại vector sóng k’=k+G, nằm ngoài
vùng Brillouin thứ nhất, thoả mãn
điều kiện: 𝜖(… − 𝜖( >> 𝑈 𝑟⃗
ℏ8 (𝒌 + 𝑮)8
𝜖 𝑘@ , 𝑘‡ , 𝑘t =
2𝑚
ℏ8
= (𝑘@ + 𝐺@ )8 +(𝑘‡ + 𝐺‡ )8 +(𝑘t + 𝐺t )8
2𝑚
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 16
- 6. Mô hình electron liên kết yếu
ℏ8
𝜖= (𝑘@ + 𝐺@)8 +(𝑘‡ + 𝐺‡ )8 +(𝑘t + 𝐺t)8
2𝑚
• Phổ năng lượng phụ thuộc vector
sóng k vẽ dọc theo phương [111] của
mạng đảo
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 17
- 6. Mô hình electron liên kết yếu
𝑮 9
• Để đơn giản xét trường hợp: 𝒌 = 𝒌𝒙 = = A ta có:
8
𝒌8 = 𝑮/2 8 ; 𝒌…8 = 𝒌 − 𝑮 8
= 𝑮/2 − 𝑮 8
= 𝑮/2 8
• Như vậy ở biên vùng Brillouin hai thành phần của sóng có
có cùng năng lượng. Xét hàm sóng ở k=G/2 ở gần đúng bậc
1 của hàm sóng và gần đúng bậc 2 của năng lượng:
(𝜆 − 𝜖)𝐶Š/8 + 𝑈 𝐶[W/8 = 0
(𝜆 − 𝜖)𝐶[Š/8 + 𝑈 𝐶W/8 = 0
𝜆 − 𝜖 𝑈
=0
𝑈𝜆 − 𝜖
ℏ8 1 8
𝜖 =𝜆±U= 𝑮 ±𝑈
2𝑚 2
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 18
- 6. Mô hình electron liên kết yếu
• Tại biên vùng Brillouin xuất hiện khe năng lượng Eg=2U
𝐶[W/8 𝜖 − 𝜆
= = ±1
𝐶W/8 𝑈
𝜓 𝑥 = 𝑒 +Šo/8 ± 𝑒 [+Šo/8
• Khi k ở gần biên vùng Brillouin sao cho
𝜖(bW − 𝜖( ≤ 𝑈 𝑟⃗
• Khi đó hàm sóng có dạng
𝜓 𝑥 = 𝐶( 𝑒 +(@ +𝐶([W 𝑒 + ([W @
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 19
- 6. Mô hình electron liên kết yếu
• Ta có hệ phương trình
(𝜆( − 𝜖)𝐶( + 𝑈 𝐶([W = 0
(𝜆([W − 𝜖)𝐶([W + 𝑈 𝐶( = 0
𝜆( − 𝜖 𝑈
=0
𝑈 𝜆([W − 𝜖
Ž/8
1
1 8
𝜖 = 𝜆([W + 𝜆( ± 𝜆([W + 𝜆( + 𝑈8
2 4
• Để biết dáng điệu của phổ năng lượng gần biên vùng
•≡
Brillouin, ta viết lại phương trình năng lượng theo: 𝐾
k − G/2 (độ lệch giữa vector sóng k và biên vùng)
PHẠM Đỗ Chung-HNUE-2018 20
nguon tai.lieu . vn